L'amplitude de l'onde gravitationnelle

est cependant très faible. Une idée de la perturbation métrique $h$ obtenue sur Terre est donnée par (Gourgoulhon, 1998) :

$$h \sim 2\cdot10^{-19}\,\left(\frac{M}{1 \textrm{M}_{\odot}}\right... ...z}}{f}\right) \left(\frac{1 \textrm{ ms}}{\tau}\right)^{1/2}\,\varepsilon^{1/2}$$ (1.2)

où	$M$	est la masse de la source ;
	$d$	est sa distance ;
	$f$	est la fréquence de l'onde ;
	$\tau$	est le temps que dure l'émission ;
	$\varepsilon$	$= \delta E^{\textrm{OG}} / (Mc^2)$ est l'efficacité de l'émission
		(énergie émise sous forme d'ondes gravitationnelles sur énergie de masse).

Pour un système binaire compact ( $M \simeq 1 \textrm{ M}_{\odot}$), $\varepsilon \sim 10^{-2}$, $f \sim 1$ kHz et $\tau \sim 1$ ms. Ainsi, pour un tel objet situé à l'extérieur de la Galaxie ( $d \simeq 1$ Mpc), l'amplitude de l'onde est seulement $h \sim 10^{-20}$ !!

Pour une supernova, $\varepsilon \sim 10^{-6}$, l'amplitude est ainsi beaucoup plus petite : $h \sim 10^{-22}$